第四届全国复合材料学术会议在广州召开

冈2多孔分级采样器示意图级数三、流场分析和计算首先将多孔采样器的流动状态与单孔采样器的流动状态作一对比．比较图l和图2后可以发现，对于单孔采样器，它只有一股射流，射流冲击采集板后流向四周，然后再汇拢进入下一级射流孔．由于相对射流孔径而言采集板很大，对刁：直径约为二倍孔径0(气流中的尘埃主要撞击在釆集扳的这个区域内‘‘’)的采集板中心区域而言，采集板的边缘效应可以忽略不计，因此可以直按引用“圆射流冲击无限平板。的计算结果“’进行参数设计．对于多孔采样器，它是由多股射流同时冲向多孔采集板，该板是上一级的采集板又是下一级的射流孔板．若该板孔拒很大，下一级各射流孔都远离上级射流，那么它仍可象单孔采样器一样，可利用[6]的计算结果．但为了使结构紧凑，各射流孔距不可能很大，所以必须研究采集板上各射流孔对上级射流孔冲击平板的流场所产生的影响．下面将给出不同孔距时对上级流场引起的扰动大小，从而确定这个影响可以忽略时的最小孔距．若各射流孔均按正方形对称排列，孔距为 o，则由孔的对称分布可知，各个射流(如射流。’)的流动仅局限于六面体爿BCDA’B'C'D’中(见图3)．其中爿，B，C，0表示下一级射流孔板的孔的位置，刀‘，B’，C’，0’为刀，召，C，0在上一级射流孔板上的投影．六面体内任一点M(x，g，y)的速度势毋“可以表示为’’：毋A／(r，日，y)＝毋。(f，y)+甲真J(，，g，y)(土)，，g，y是以。为原点，即以射流。’的轴线与平图3陉称糸面c的交点为原点的柱座标系．毋。为射流。‘冲击无限平板时M点的速度势，r”是由四个1／4孔刀，月，C，0在M点造成的附加速度势，设射流。’的出口速度矿＝l，孔径0＝：，则孔月，B，C，0对六面体刀召CDA’B’C'D’内流动的影响相当于强度各为一三的四个点源．中“(x，日，y)的表达式很复杂，但甲真J对8的平均值甲”(＝丈只”cpMdO)可用轴对称源汇公式表达如下：毗y)—子·半(2)艺＝三÷(3)户＝÷·(rl+r真)(4) h，x＝√(z真千，)+(y真一y)‘(；) z(芝)—J：／2沥长砰(6)其中g／为轴对称源强度，即单位平面角内源的强度，现gJ＝一÷．J真为源的径向坐标．当源的位置取在孔的中心时，Jl＝华。，y1为源的轴向座标，现y1＝0．当M位于釆扒平面G上时，平均附加速度1)实际-上，由于定解问题中等压射流边界的位置未知，叠加原理并不严格成立．但本文感兴趣的是采集板中心附近的流场，离射流边界较远，故(1)近似成立．!．17．

文章来源：《航空学报》 网址: http://www.hkxbzz.cn/qikandaodu/2020/1028/369.html